Elektronin ulostulon kaava

Metallissa on elektronisia johtavuus elektronista kaasua ja osallistua lämpöliikkeeseen. Koska johtokykyä elektronit pidetään metallin sisällä, niin siis pinta on olemassa elektroneilla, jotka vaikuttavat metallin sisälle. Niin että elektroni voi päästä ulos metallista sen rajojen ulkopuolella, tietty työ on tehtävä ja näitä voimia vastaan, joka on nimetty elektronilähtö Metalli. Tämä työ on luonnollisesti erilainen eri metalleille.

Mahdollinen elektroninergian metallin sisällä on vakio ja on yhtä suuri kuin:

W p \u003d -eφ , jossa J on sähkökentän potentiaali metallin sisällä.

Kun elektroni siirtyy pinta-elektronisen kerroksen läpi, potentiaalinen energia vähenee nopeasti ulostulon arvolla ja tulee metallin ulkopuolelle nolla. Elektronien energian jakautuminen metallin sisällä voidaan esittää potentiaalisena hyvin.

Edellä esitetyssä tulkinnassa elektronin ulostulon toiminta on yhtä suuri kuin potentiaalisen kuopan syvyys, ts.

Out \u003d Eφ

Tämä tulos vastaa metallien klassista elektronista teoriaa, jossa metallin elektronin nopeutta oletetaan Maxwellin jakelun laki ja absoluuttinen nolla lämpötila on nolla. Todellisuudessa Rannan elektronit ovat kuitenkin kvanttitilastoja Fermi Dirak -tilastoksi, joiden mukaan absoluuttinen nolla, elektronin nopeus ja niiden energia ovat erilaiset kuin nolla.

Energian enimmäisarvo, jota elektronit ovat ehdoton nolla, kutsutaan EF Fermi-energiaksi. Metallien kvanttiteoria, joka perustuu tähän tilastoon, antaa tuloksen toisen tulkinnan. Elektronilähtö Metalli on yhtä suuri kuin potentiaalisen esteen korkeuden Eφ ja Fermin energian korkeus.

A OUT \u003d Eφ "- E F

missä φ "on sähkökentän keskimääräinen arvo metallin sisällä.

Pöydän toiminta elektronien yksinkertaisista aineista

Taulukossa esitetään monikiteisiin näytteisiin liittyvien elektronien tuoton arvot, jonka pinta puhdistetaan vakuumissa kalsinoimalla tai mekaanisella käsittelyllä. Riittämättömät luotettavia tietoja, jotka on suljettu suluissa.

Aine	Aineiden kaava	Electron Output Work (W, EV)
alumiini
beryllium
hiili (grafiitti)
germanium
mangaani
molybdeeni
palladium
prasedymium
tina (y-muoto)
tina (β-muoto)
strontium
volframi
zirkonium

Metallissa on elektronisia johtavuus elektronista kaasua ja osallistua lämpöliikkeeseen. Koska johtokykyä elektronit pidetään metallin sisällä, niin siis pinta on olemassa elektroneilla, jotka vaikuttavat metallin sisälle. Jotta elektroni tulee ulos metallista sen rajojen ulkopuolella, on tehtävä tietty työ ja näitä voimia vastaan, jota kutsutaan elektronilähtöön metallista. Tämä työ on luonnollisesti erilainen eri metalleille.

Metallin sisällä oleva potentiaalinen elektroninergia on vakio ja yhtä suuri:

Wp \u003d -eφ, jossa J on sähkökentän potentiaali metallin sisällä.

21. Ota yhteyttä eroja - Tämä on erojajoja, jotka johtuvat, kun on olemassa kaksi eri johtimia, joilla on sama lämpötila.

Kun otat yhteyttä kahteen johtimeen eri poistumistyöhön johtimilla, sähköiset maksut näkyvät. Ja niiden vapaiden päät ovat eroja potentiaalissa. Mahdolliset erot johtimien ulkopuolella olevien pisteiden välillä, lähellä niiden pintaa kutsutaan potentiaalien kosketuseroksi. Koska johtimet ovat samassa lämpötilassa, sitten käyttöjännitteen puuttuessa kenttä voi olla vain rajakerroksissa (Volta-sääntö). On olemassa sisäinen potentiaalinen ero (kun metallit) ja ulkoiset (aukon). Ulkoisen kosketuseron arvo potentiaalissa on yhtä suuri kuin elektronin maksua koskevan poistumisen eroa. Jos johtimet on liitetty renkaaseen, sitten Rengas EDC on yhtä suuri kuin 0,00 metallien paria, kosketuserojen potentiaali on Volt-yksiköiden kymmenesosaa.

Thermoelektrogrogeneratorin vaikutus perustuu lämpösähköisen vaikutuksen käyttöön, jonka ydin on, että kun liitäntäpaikkaa kuumennetaan (heiluttamalla), niiden välissä on kaksi eri metallia, joiden välillä on pienempi lämpötila, potentiaalien ero tapahtuu tai niin sanottu thermoELekticribute Force (Thermo-EMF). Jos suljet tällaisen lämpöelementin (termoelementti) ulkoiseen resistenssiin, piiri virtaa sähkövirran (kuvio 1). Siten termoelektrofitisilla ilmiöillä on suoran muun muuntamisen lämpöenergian sähköiseksi.

Thermoelektiivisen voiman suuruus määritetään suunnilleen kaavan E \u003d A (T1 - T2) mukaisesti

22. Magneettikenttä - sähkökenttä, joka toimii sähkömaksujen siirtämisessä ja magneettisella hetkellä, riippumatta niiden liikkumisesta; Sähkömagneettisen kentän magneettinen komponentti

Liikkuva maksu q., luo itsensä ympärillä magneettikenttä, jonka induktio

missä - elektronin nopeus on etäisyys elektronista kentän kentälle, μ - väliaineen suhteellinen magneettinen läpäisevyys, μ 0 = 4π · 10 -7 GN / M. - Magneettinen vakio.

Magneettinen induktio - Vektorin suuruus, joka on magneettikentän teho ominaisuus (sen toiminnan varautuneille hiukkasille) tässä avaruudessa. Määrittää, kuinka teho magneettikenttä toimii nopeudella liikkuvan latauksen yhteydessä.

Tarkemmin sanottuna tämä on sellainen vektori, että Lorentz-teho vaikuttaa magneettikentän sivulle nopeudella liikkuvaan lataukseen on yhtä suuri kuin

23. Bio-Savara Laplacein lain mukaan Elementti muotoilu dlJoka virtaa I., luo itsensä ympärille magneettikentän, jonka induktio on jossain vaiheessa K.

missä on etäisyys pisteestä K. Nykyiseen elementtiin dl, α - säde-vektorin ja nykyisen elementin välinen kulma dl.

Vektorisuunta löytyy sääntö Maxwell (Braschik): Jos ruuvataan napauttamalla oikealla kierrellä virran suunnassa johdinelementtiin, bouwn-kahvan liikkeen suunta ilmaisee magneettisen induktiovektorin suunnan.

Bio-Savara-Laplace -lain soveltaminen eri tyyppien ääriviivoihin, saamme:

· Pyöreän jäähdyttimen säteen keskellä R. Nykyisellä lujuudella I. Magneettinen induktio

· Magneettinen induktio pyöreän virran akselilla Missä a. - etäisyys siitä pisteestä, jossa se etsii B. pyöreä taso,

· Kenttä on luonut äärettömän pitkän johdin virran etäisyydellä r. Johdin

· Lopullisen pituuden johtimen luoma kenttä etäisyydellä r.johtimesta (kuvio 15)

· Field sisällä Toroid tai äärettömän pitkä solenoidi n. - solenoidin yksikön pituus (Toroid)

Magneettinen induktiovektori liittyy magneettikentän voimakkuuteen suhteessa

Volumetrinen tiheys energian Magneettikenttä:

25 . Varautuneella hiukkasella liikkuvat magneettikentällä induktiolla B. nopeudella υ , magneettikentän osassa on valtaa kutsutaan lorentzin voima

ja tämän voiman moduuli on yhtä suuri .

Lorentz-voiman suunta voidaan määrittää vasemman käden helpotus: Jos laitat vasemman käden niin, että induktiovektorin nopeuskomponenttiin nähden kohtisuora oli kämmenessä, ja neljä sormea \u200b\u200bsijoitettaisiin positiivisen latauksen nopeuden suuntaan (tai negatiivisen varauksen suuntaan) Arvioi), sitten taivutettu peukalo kohta ilmaisee voiman Lorentzin suuntaa

26 .Varautuneiden hiukkasten syklisten kiihdyttimien toimintaperiaate.

American Scientistisen Lawrence käytti American Scientter Lawrence -ravintolassa Americal Science -tapahtumassa American Science -radiosta The Cyclotronin syklotronaattorin ajatus.

Syklotroni Se koostuu kahdesta Duangs D1- ja D 2 - onttoja metalli-puoliylintereitä, jotka on sijoitettu suurtyhjöön. Kiihtyvä sähkökenttä luodaan dangien välisessä kuilussa. Varattu hiukkasten pääsy tähän aukkoon lisää liikkumisen nopeutta ja lentää puoli sylinterin tilaan (Duant). Duangit sijoitetaan vakiomaiseen magneettikenttään, ja ruohonlevyn liikerada on kaareva ympyrän ympärille. Kun hiukkaset tulevat dangien väliseen kuiluun, sähkökentän polaarisuus muuttuu ja se kiihtyy uudelleen. Nopeuden lisääntymistä liitetään liikeradan säteen kasvu. Muuttuva kenttä taajuudella ν \u003d 1 / t \u003d (b / 2π) (Q / M) levitetään melkein dudoiksi. Hiukkasten nopeus lisääntyy sähkökentän toiminnan alla.

27.Ampeeri teho Tämä on voima, joka toimii johtajalle, jonka kautta nykyiset virrat I.magneettikenttä

Δ l.- Explorer pituus ja suunta samaa vastaavan johdon kanssa johdin.

Ampere tehomoduuli: .

Kaksi rinnakkaista äärettömän pitkää suoraviivainen johdin virtauksella I 1. ja I 2. Vuorovaikutus tehon kanssa

missä l. - johdinosan pituus, r. - johtimien välinen etäisyys.

28. Rinnakkaisten virtausten vuorovaikutus - ampeeri laki

Nyt on helppo saada kaava kahden rinnakkaisen virran vuorovaikutusvoiman laskemiseksi.

Joten kahdella pitkällä suoralla rinnakkaisjohtimella (kuvio 440), jotka ovat R: n etäisyydellä toisistaan \u200b\u200b(mikä on monta, kerran 15 vähemmän johtimen pituutta), vakiovirrat I 1, I 2 esiintyy.

Kenttäteorian mukaisesti johtimien vuorovaikutus selitetään seuraavasti: Ensimmäisen johdin sähkövirta luo magneettikentän, joka toimii vuorovaikutuksessa toisessa johdin sähkövirran kanssa. Selittäen ensimmäisellä johtimella toimivan voiman syntymisen johtajat "muutos roolit" ovat välttämättömiä: toinen luo kentän, joka toimii ensimmäisessä. Irrota henkisesti oikea ruuvi, kierrä vasemmalla kädellä (tai käytä vektorituotteita) ja varmista, että virran virrassa yhteen suuntaan johtimet ovat houkutelleet ja virrat virtaa vastakkaisiin suuntiin, johtimet hyppäävät1.

Täten toisen johdin ΔL: n pituinen voima on ampeeri, se on yhtä suuri kuin

jossa B1 on ensimmäisen johdin muodostaman magneettikentän induktio. Kun tallennat tätä kaavaa, otetaan huomioon, että B1-induktiovektori on kohtisuorassa toiseen johtimeen. Suoravirran muodostaman kentän induktio ensimmäisen johdin toisessa paikassa on yhtä suuri

Kaavoista (1), (2) Tästä seuraa, että toisen johtimen korostetun osan vaikuttava voima on yhtä suuri kuin

29. TOCK nykyisen magneettikenttään.

Jos se ei ole kapellimestari magneettikentässä ja kääntö (tai kela), jossa on virta ja asetettava se pystysuoraan, levittämällä vasemman käden sääntöä kierroksen ylä- ja alareunaan, saamme, että sähkömagneettiset voimat f Niihin toimiminen ohjataan eri suuntiin. Näiden kahden voiman seurauksena syntyy sähkömagneettinen vääntömomentti M, mikä aiheuttaa vuoron käännöksen, tässä tapauksessa myötäpäivään. Tämä hetki

jossa d on vuoron sivujen välinen etäisyys.

Käännökset kääntyvät magneettikentän, kunnes se tapahtuu kohtisuorassa kentän magneettiset voimalaitokset (kuvio 50, b). Tällä paikalla kierroksen läpi suurin magneettinen virtaus pidetään. Näin ollen kääntö tai kela, jolla on virta, joka on tehty ulompaan magneettikentän, pyrkivät aina ottamaan tällaisen asennon siten, että käämin läpi on mahdollista suurempi magneettinen virtaus.

Magneettinen hetki, magneettinen dipoli hetki - Tärkein arvo, joka kuvaa aineen magneettisia ominaisuuksia (magnetismin lähde sähkömagneettisten ilmiöiden klassisen teorian mukaan, ovat sähköisiä makroja ja mikrokuoria; suljettu virta pidetään magnetismin alkeellisena lähteenä). Elementaariset hiukkaset, atomi-ytimet, atomien elektroniset kuoret ja molekyylit ovat magneettiset hetket. Elementaaristen hiukkasten magneettinen hetki (elektronit, protonit, neutronit ja muut), kuten kvanttimekaniikka, johtuu oman mekaanisen momentin olemassaolosta - takana.

30. Magineic Flow - Fyysinen arvo, joka on yhtä suuri kuin äärettömän pienen DS-alustan läpi kulkevien voimajohtojen tiheys. Virtaus F B. Magneettinen induktiovektorin olennainen integraali At Lopullisen pinnan läpi S määritetään integraalisen pinnan yli.

31. Työskentele liikuttamalla johdin virtaa magneettikentässä

Harkitse piiriä paikallaan olevien johtojen muodostamalla virta ja liikuttamalla sitä liikutettavan hyppääjän L (kuvio 2.17). Tämä ääriviivat ovat ulkoisessa homogeenisessa magneettikentässä kohtisuorassa ääriviivaan.

Nykyisellä I (siirrettävä lanka) pituus l, ampeerivoima kohdistuu oikealle:

Anna johtimen l liikkua samansuuntaisesti itsestään etäisyydellä DX: ssä. Samaan aikaan työ toimii:

da \u003d fdx \u003d ibldx \u003d IBDS \u003d IDF

Johtimen suorittama työ nykyisen liikuttamisen yhteydessä on numeerisesti yhtä suuri kuin tämän johtimen ylittämän magneettisen virtauksen tuotteen.

Kaava säilyy messuina, jos minkä tahansa muodon johdin liikkuu millä tahansa kulmalla magneettisiin induktiovektorin viivoihin.

32. Aineen magnetointi . Pysyvät magneetit voidaan tehdä vain suhteellisen harvoista aineista, mutta kaikki magneettikentän asetetut aineet on tehty, että he itse ovat peräisin magneettikentän lähteiksi. Tämän seurauksena magneettinen induktiovektori aineen läsnä ollessa eroaa tyhjössä magneettisesta induktiovektorista.

Atomin magneettinen hetki koostuu sellaisten elektronien orbitaalista ja ominaisista, jotka sisältyvät koostumukseensa, samoin kuin ytimen magneettista hetkestä (joka johtuu elementtipartikkeleiden ytimen magneettisista hetkistä - protonit ja neutronit). Kernelin magneettinen hetki on huomattavasti pienempi kuin elektronien hetket; Siksi, kun otetaan huomioon monia kysymyksiä, ne voidaan laiminlyödä ja varmistaa, että atomin magneettinen hetki on yhtä suuri kuin elektronien magneettisten hetkien vektorin summa. Molekyylin magneettimeä voidaan myös pitää yhtä suurena määränä elektronikomponenttiensa magneettisia hetkiä.

Näin ollen atomi on monimutkainen magneettinen järjestelmä, ja koko atomin magneettinen hetki on yhtä suuri kuin kaikkien elektronien magneettimomenttien vektorin summa

Magneetti Ja he kutsuvat aineita, jotka pystyvät suurentamaan ulkoisessa magneettikenttä, ts. kykenee luomaan oman magneettikentänsä. Lähin aineiden ala riippuu niiden atomien magneettisista ominaisuuksista. Tässä mielessä magnetiikka ovat dielektristen magneettisia analogeja.

Klassisten esitysten mukaan atomi koostuu elektronista, jotka liikkuvat kiertoradalla positiivisesti varautuneesta ytimestä, puolestaan \u200b\u200bprotonista ja neutroneista.

Magnetics ovat kaikki aineita, ts. Kaikki aineet magnetoidaan ulkoisella magneettikentällä, mutta niillä on erilaiset magnetointitutkinnot. Riippuen tästä, kaikki magneettiset on jaettu kolmeen tyyppiin: 1) Diamagneettiset; 2) paramagnetiikka; 3) FERROMAGNETICS.

Diamagneetteet. - Se sisältää monia metalleja (esimerkiksi kupari, sinkki, hopea, elohopea, vismutti), useimmat kaasut, fosfori, rikki, kvartsi, vesi, valtaosa orgaanisista yhdisteistä jne.

Diamagneettisille ominaisuuksille on ominaista seuraavat ominaisuudet:

2) Oma magneettikenttä suunnataan ulkoista ja heikentää sitä hieman (m<1);

3) Jäljellä olevaa magnetismia ei ole (Diagnetin oma magneettikenttä katoaa ulkoisen kentän poistamisen jälkeen).

Kaksi ensimmäistä ominaisuutta viittaa siihen, että madiamagnetsin suhteellinen magneettinen läpäisevyys on vain hieman alle 1. Esimerkiksi diamagneteista - Bismuth - on \u003d 0,99824.

Paramagnetiikka - Se sisältää emäksiset ja emäksiset maadoitusmetallit, alumiini, volframi, platinaa, happea jne.

Paramagneteille on ominaista seuraavat ominaisuudet:

1) erittäin heikko magnetointi ulkoisella magneettikentällä;

2) Oma magneettikenttä suunnataan ulkoisen ja hieman parantaa sitä (M\u003e 1);

3) Jäljellä olevaa magnetismia ei ole.

Kahdesta ensimmäisestä ominaisuudesta seuraa, että arvo on hieman enemmän kuin 1. Esimerkiksi yksi vahvimmista paramagneteista - Platinum - suhteellinen magneettinen läpäisevyys \u003d 1 00036.

33.Ferromagnetiikka - Se sisältää rautaa, nikkeliä, kobolttia, gadoliniumin, niiden seokset ja yhdisteet, samoin kuin jotkut seokset ja mangaani ja kromi yhdisteitä, joilla on nonferromagnetic elementtejä. Kaikilla näillä aineilla on ferromagneettiset ominaisuudet vain kiteisessä tilassa.

Ferromagneteille on tunnusomaista seuraavat ominaisuudet:

1) erittäin voimakas magnetointi;

2) Oma magneettikenttä suunnataan ulkoisen ja merkittävästi parantaa sitä (arvot siirtyvät useista sadasta useista sadasta tuhannesta);

3) suhteellinen magneettinen läpäisevyys riippuu magnetisoivan kentän suuruudesta;

4) Jäljelle jää magnetismi.

Verkkotunnus - makroskooppinen alue magneettisessa kiteessä, jossa spontaanin homogeenisen magnetoinnin tai vektorin orientaatio, jossa on antifromagnetismin (Curie- tai Nelpisteen alapuolella olevien lämpötiloissa) määritelty - tiukasti käsitellyt tai siirretty, se on polaroitu suhteessa Vastaavan vektorin suunnat vierekkäisissä verkkotunnuksissa.

Verkkotunnukset ovat muodostumia, jotka koostuvat valtavasta määrästä [tilattua] atomia ja joskus näkyviä paljaalla silmällä (noin 10-2 cm3: n koko).

Verkkotunnukset ovat ferro- ja antiferomagneettisilla, ferrosähköisillä kiteillä ja muilla spontaanilla etäisyydellä.

Curie-piste tai curie's lämpötila, - aineen symmetrian ominaisuuksien (esimerkiksi magneettinen - ferromagnets, sähköinen - ferroelektikoissa, kristallokemiallisesti - järjestetyissä seoksissa). Nimeltään nimeltään P. Curie. Lämpötiloissa T Curie Q: n alapuolella Ferromagnets on spontaani (spontaani) magnetointi ja tietty magneettinen kiteinen symmetria. CURI: n (T \u003d Q) kohdalla Ferromagnet-atomien lämpöliikkeen voimakkuus riittää tuhoamaan sen spontaani magnetointi ("magneettinen tilaus") ja symmetrian muutokset, koska ferromagnet tulee paramagnetiksi. Vastaavasti antiferomagnets at t \u003d q (Curiein ns. Antiferomagneettisessa pisteessä), se tuhoutuu tyypillisellä magneettisella rakenteella (magneettikeskukset) ja antiferomagnet tulevat paramagneteiksi. Ferroelektriikassa ja anti-Seepoelectics osoitteessa t \u003d q, atomit lämpöliike vähentää kiteväylän elementtisten solujen spontaanin tilattua suuntausta. Myös CURI: n kohdalla (sitä kutsutaan seosten tapauksessa myös pisteeseen.

Magneettinen hystereesi Se havaitaan magneettisesti tilatuissa aineissa (tietyllä lämpötila-alueella), esimerkiksi ferromagneteissa, jotka yleensä hajoavat spontaanin (spontaanin) magnetoinnin domeeneihin, joissa magnetisointiarvo (tilavuusyksikön magneettinen hetki) on sama, Mutta eri eri.

Ulkopuolisen magneettikentän toiminnan alaisena kentän magnetoitujen verkkotunnusten lukumäärä ja koko nousee muiden verkkotunnusten kustannuksella. Yksittäisten verkkotunnusten magnetointivektorit voidaan kääntää kentän läpi. Riittävän voimakkaassa magneettikentässä ferromagneettinen on magnetoitu kylläisyyteen ja se koostuu yhdestä verkkotunnuksesta kyllästys JS: n magnetoimalla, joka on suunnattu ulkoisen kentän H.

Tyypillinen riippuvuus magnetoinnin magneettikentästä hystereesin tapauksessa

34. Magneettikenttä maa

Kuten tunnetaan, magneettikenttä on erityinen virtalähde, joka vaikuttaa magneettisten ominaisuuksien elimiin sekä sähköisiin maksuihin. Tietä tietyssä määrin magneettikenttä voidaan pitää erityisenä aineena, joka lähettää tietoja sähköisten maksujen ja elinten välillä magneettisella hetkellä. Näin ollen maan magneettikenttä on tällainen magneettinen kenttä, joka syntyy planeetan funktionaalisiin ominaisuuksiin liittyvien tekijöiden kustannuksella. Eli geomagneettinen kenttä luo maallinen itsessään eikä ulkoisilla lähteillä, vaikka jälkimmäisillä on tietty vaikutus magneettikentälle.

Näin maan magneettikentän ominaisuudet riippuvat väistämättä sen alkuperän ominaisuuksista. Tärkein teoria, joka selittää tämän sähkökentän esiintymisen, johtuu planeetan nestemäisen metallin ytimen virran (ytimen lämpötila on niin korkea, että metallit ovat nestemäisessä tilassa). Maapallon magneettikentän energia syntyy niin sanotulla hydragneettisella dynamo-mekanismilla, joka johtuu monitieteellisuudesta ja sähkövirtojen epäsymmetrisesti. Ne luovat sähköisten päästöjen lisääntymisen, mikä johtaa lämpöenergian vapautumiseen ja uusien magneettikenttien syntymiseen. Se on utelias, että hydromagneettisen dynamon mekanismilla on kyky "itse herättää", eli aktiivinen sähköinen aktiivisuus maapallon sisällä tuottaa jatkuvasti geomagneettisen kentän ilman ulkoista vaikutusta.

35. Magnetointi - Vektori fysikaalinen määrä karakterisoituu makroskooppisen fyysisen kehon magneettita. Valikko määritellään yleensä aineen tilavuusyksikön magneettiseksi hetkeksi:

Tässä M on magnetization vektori; - vektori magneettinen hetki; V - äänenvoimakkuus.

Yleensä inhomogeeninen tapaus, yksi tai useampia syitä, ympäristö) magnetointi ilmaistaan

ja on koordinaattien tehtävä. Jossa on magneettinen moottori Molekyylien Molekyylien tilavuudessa M: n ja magneettikenttä H Diamagneettisiin ja paramagneettisiin materiaaleihin, yleensä lineaarisesti (ainakin, ei liian suurilla magnetisointikentäillä):

jossa χm kutsutaan magneettiseksi herkkyydestä. Ferromagneettisissa materiaaleissa M: n ja H: n välillä ei ole yksiselitteistä viestintää magneettisen hystereesien takia ja kuvata riippuvuutta käyttämällä magneettisen herkkyyden teensorin.

Magneettikenttäjännitys (Standardi nimitys H) - Vector Fysikaalinen arvo, joka on yhtä suuri kuin magneettinen induktiovektori B ja magnetointivektori M.

Kansainvälisessä yksiköissä (C): H \u003d (1 / μ 0) B - M, jossa μ 0 on magneettinen vakio.

Magneettinen läpäisevyys - Fyysinen määrä, kerroin (väliaineen ominaisuuksista riippuen), joka luonnehtii magneettisen induktion B ja magneettikentän H: n jännitteen. Eri tiedotusvälineissä tämä kerroin on erilainen, joten ne puhuvat spesifisen väliaineen magneettisesta läpäisevyydestä (mikä merkitsee sen koostumusta, tilaa, lämpötilaa jne.).

Se merkitään yleensä kreikkalaisesta kirjaimesta μ. Se voi olla molemmat skalaari (isotrooppisissa aineissa) että tensor (anisotrooppisessa).

Yleensä magneettisen induktion ja magneettikentän voimakkuuden välinen suhde magneettisen läpäisevyyden kautta syötetään

ja yleensä tässä on ymmärrettävä ekstratoriksi, että komponenttien ennätys

Harkitse tilannetta: lataus q 0 siirtyy sähköstaattiseen kenttiin. Tämä sähköstaattinen kenttä luo myös eräitä veloitettuja kehon tai kehon elimiä, mutta se ei kiinnosta meitä. Maksun Q 0 osalta kenttä on teho, joka voi toimia ja siirtää tätä latausta kentällä.

Sähköstaattisen kentän toiminta ei riipu tradoresta. Kenttätoiminto, kun siirrät latausta pitkin suljettua liikerataa on nolla. Tästä syystä sähköstaattisen kentän voimaa kutsutaan konservatiivinenja itse kutsutaan potentiaali.

Potentiaali

Järjestelmä "maksu on sähköstaattinen kenttä" tai "latausmaksu" on potentiaalinen energia, aivan kuten järjestelmä "gravitaatiokenttä - keholla" on mahdollinen energia.

Fyysinen skalaari-arvo, joka luonnehtii kentän energiatilaa potentiaali Tämä kenttäpiste. Laatikko sijoitetaan kentälle Q, sillä on potentiaalinen energia W. Potentiaali on sähköstaattisen kentän ominaisuus.

Muistuttaa mahdollisen energian mekaniikassa. Mahdollinen energia on nolla, kun keho on maan päällä. Ja kun keho herättää korkeutta, he sanovat, että keholla on mahdollisen energian.

Sähkön mahdollisen energian osalta potentiaalisen energian nollataso ei ole nollatasolla. Se valitaan mielivaltaisesti. Siksi potentiaali on suhteellinen fyysinen arvo.

Kehonmekaniikassa he pyrkivät ottamaan aseman pienimmällä mahdollisella energialla. Sähkön alaisuudessa kenttävoimien alaisena positiivisesti varautunut elin pyrkii siirtymään pisteestä, jolla on suurempi mahdollinen piste, jolla on alempi potentiaali ja negatiivisesti varautunut runko - päinvastoin.

Kentän mahdollinen energia on se, että sähköstaattinen voima toimii, kun lataus siirretään tästä kentän tästä pisteestä, jossa on nollapotentiaali.

Harkitse erityistä tapausta, kun sähköstaattinen kenttä luo sähkömaksu Q. Tutki tällaisen kentän potentiaalia ei tarvitse maksaa Q. Voit laskea minkä tahansa tällaisen kentän potentiaalin, joka sijaitsee R: n etäisyydellä latauksesta Q.

Median dielektrinen läpäisevyys on tunnettua arvoa (taulukko), luonnehtii väliaine, jossa on kenttä. Ilman se on yhtä suuri kuin yksi.

Mahdollinen eroavaisuus

Kentän toiminta maksua yhdestä pisteestä toiseen, kutsutaan potentiaalien erona

Tämä kaava voi olla edustettuna toisessa muodossa.

Equiptential pinta (linja) - yhtäläisyyden pinta. Työskentely latauksen liikkeellä equiptential-pinta on nolla.

Jännite

Potentiaalien eroa kutsutaan vielä sähköjännite Edellyttäen, että kolmannen osapuolen voimat eivät toimi tai heidän toiminnansa voidaan laiminlyödä.

Yhdellä jännitteellä sijaitsevan homogeenisen sähkökentän kahden pisteen välinen jännite on yhtä suuri kuin kenttävoimakkuuden vektorimoduulin tuote näiden pisteiden välisen etäisyyden osalta.

Nykyinen riippuu virtapiirin jännitteestä ja varatun partikkelin energiasta.

Superposition-periaate

Useiden maksujen aiheuttaman kentän potentiaali on yhtä suuri kuin algebrallinen (ottaen huomioon mahdollisen merkin) summa kunkin kentän kenttien potentiaalien summa erikseen

Ongelmien ratkaiseminen monet sekaannukset syntyvät, kun määritetään mahdollinen merkki, mahdollinen ero, työ.

Kuvassa esitetään jännityslinja. Missä vaiheessa kenttä potentiaali on suurempi?

Oikea vastaus on kohta 1. Palauta, että jännityslinjat alkavat myönteisellä latauksella, mikä tarkoittaa, että positiivinen maksu on vasemmalla, joten suurin mahdollinen potentiaali on äärimmäinen vasen kohta.

Jos kenttätutkimus tapahtuu, mikä syntyy negatiivisella varauksella, kenttäpotentiaali lähellä maksua on negatiivinen arvo, on helppo varmistaa, että kaavassa korvataan maksu "miinus" -merkillä. Mitä kauemmas negatiivisesta maksusta, se, että kentän potentiaali on enemmän.

Jos positiivinen maksu liikkuu jännityslinjoilla, potentiaalinen ero ja työ ovat positiivisia. Jos negatiivinen maksu liikkuu jännityslinjojen varrella, potentiaalisella erolla on "+" -merkki, työllä on merkki "-".

Elektronit eivät jätä spontaanisti metallia huomattavasti. Tämä selittää se, että metalli on heille potentiaalinen kuoppa. Jätä metalli on mahdollista vain niille elektroneille, joiden energia riittää pinnalla olevan potentiaalisen esteen voittamiseksi. Tämän esteen aiheuttamat voimat ovat seuraavat alkuperäiset. Elektronin satunnainen poisto positiivisten ristikko-ionien ulkokerroksesta johtaa esiintyvyyteen siinä paikassa, jota elektroniset lehdet, liiallinen positiivinen maksu.

Coulombin vuorovaikutus tämän maksun kanssa aiheuttaa elektronin, jonka nopeus ei ole kovin korkea, palaa takaisin. Näin ollen yksittäiset elektronit koko ajan jättävät metallipinnan, poistetaan siitä useisiin interatomiseisiin etäisyyksiin ja pyörivät sitten takaisin. Tämän seurauksena metallia ympäröivät elektronien hienovarainen pilvi. Tämä pilvi muodostaa yhdessä ionien ulkokerroksen kanssa kaksinkertaisella sähkökerroksella (kuva 60.1, mukit - ionit, mustat kohdat - elektronit). Elektronia toimivat voimat tällaisessa kerroksessa ohjataan metallin sisälle.

Näitä voimia vastaan \u200b\u200btehty työ elektronin kääntäessään metallista ulospäin, tulee elektronin mahdollisen energian lisääntymiseen

Täten metallin sisällä oleva valenssin elektronien mahdollinen energia on pienempi kuin metallin ulkopuolella, määränä, joka on yhtä suuri kuin potentiaalisen kuopan syvyys (kuva 60.2). Energian muutos tapahtuu useiden interaomisien etäisyyksien järjestyksessä, joten kaivojen seinät voidaan pitää pystysuoraan.

Elektronin mahdollinen energia ja sen pisteen potentiaali, jossa elektroni sijaitsee, on vastakkaisia \u200b\u200bmerkkejä. Tästä seuraa, että metallin sisällä oleva potentiaali on suurempi kuin sen pinnan välittömässä läheisyydessä oleva potentiaali (yksinkertaisesti puhumme lyhyydestä "pinnalla") suuruudella

Liiallisen varauksen viestimetalli lisää mahdollisuuksia sekä pinnalla että metallin sisällä. Potentiaalinen elektroninergia pienenee vastaavasti (kuvio 60.3, A).

Muistuttaa, että äärettömyyden pää- ja potentiaalinen energia on viittauksen alkuun. Negatiivisen varauksen viesti alentaa metallin potentiaalia ja sen ulkopuolella. Näin ollen elektronin mahdollinen energia kasvaa (kuvio 60.3, b).

Elektronin kokonaisergia metallilla koostuu potentiaalisista ja kineettisistä energioista. 51 §: ssä todettiin, että absoluuttisella nollalla johtimien elektronien kineettisen energian arvot olivat alueella nollasta samaan aikaan eetteen energiatason kanssa. Kuviossa 1 60.4 Johtautumisvyöhykkeen energiataso merkitään potentiaaliseen kuoppaan (katkoviiva, joka on kuvattu tyhjillä). Metallin poistamiseksi eri elektronit on ilmoitettava sama energia.

Joten, elektroni, joka sijaitsee alimmalla tasolla, on välttämätöntä ilmoittaa Energia Fermin elektronille, energia on riittävä.

Pienin energia, jonka elektronia on ilmoitettava, jotta se voidaan poistaa kiinteästä tai nestemäisestä rungosta tyhjiöön, kutsutaan ulostulon toiminta. Työlähtö tehdään nimeämään, missä f on arvo, jota kutsutaan poistumisen potentiaaliksi.

Edellä esitetyn mukaisesti metallin elektronin ulostulon toiminta määräytyy ilmaisulla

Saimme tämän lausekkeen olettamuksella, että metallin lämpötila on 0 K. Muissa lämpötiloissa poistumistyötä määritellään myös potentiaalin hyvin ja Fermi-tason syvyyden erona, eli 60,1) määritelmä on jaetaan mille tahansa lämpötilaan. Sama määritelmä koskee puolijohteita.

Fermi-taso riippuu lämpötilasta (ks. Kaava (52.10)). Lisäksi atomien keskiarvojen lämmön laajentamisen vuoksi potentiaalisten kaivojen syvyys muuttuu hieman, mikä johtaa siihen, että ulostulon toiminta on hieman riippuvainen lämpötilasta.

Poistumisen toiminta on erittäin herkkä metallipinnan tilalle, erityisesti sen puhtaudelle. Featuring oikein pintapäällyste, voit vähentää voimakkaasti lähtöä. Esimerkiksi emäksisen maadoitusmetallioksidikerroksen levittäminen volframin (Ca, SR, BA) pinnalle vähentää ulostulon toimintaa 4,5 EV: stä (puhdas W) - 1,5-2.

§ 83. Sähköstaattisen kentän jännitysvektorin kierrätys

§ 84. Sähköstaattisen kentän potentiaali

§ 85. Jännitys potentiaalin gradientiksi. Equiptential pinnat

§ 86. Kentän mahdollisen eron laskeminen

§ 87. Dielektriikan tyypit. Dielektriikan polarisaatio

§ 88. Polarisaatio. Kenttäjännitys dielektrisessä

§ 88. Sähköinen siirtymä. Gauss Theorem sähköstaattiselle kentälle dielektrisessä

§ 90. Edellytykset kahden dielektrisen ympäristön jakson rajalla

§ 91. Segroelectrics

§ 92. Sähköstaattisen kentän johtimet

§ 93. Sähkökapasiteetti eristäytynyt johdin

§ 94. kondensaattorit

§ 95. Latausjärjestelmän energia, eristäytynyt johdin ja lauhdutin. Sähköstaattisen kentän energia

Luku 12 Pysyvä sähkövirta § 96. Sähkövirta, virta ja virta tiheys

§ 97. Kolmannen osapuolen vahvuus. Sähköteho ja jännite

§ 98. OHM: n laki. Johtimien kestävyys

§ 99. Työ ja nykyinen teho. Joule Law - Lenza

§ 100. OHM-laki ketjun epähomogeenisen osan osalta

§ 101. Kirchhoffin säännöt haarautuneille ketjuille

Luku 13 Metallien, tyhjiö- ja kaasujen sähkövirrat § 102. Metallien sähkönjohtavuuden alkeellinen klassinen teoria

§ 103. Tärkeimmät sähkövirtalain päätelmät metallien sähköjohtavuuden klassisessa teoriassa

§ 104. Metallin elektronin tuotannon toiminta

§ 105. EM istuntoilmiöt ja niiden käyttö

§ 106. Kaasu ionisaatio. Pettymys kaasu purkaus

§ 107. Riippumaton kaasupäästö ja sen tyypit

§ 108. Plasma ja sen ominaisuudet

Luku 14 Magneettikenttä § 109. Magneettikenttä ja sen ominaisuudet

§ 110. Bio - Savara - Laplace ja sen soveltaminen magneettikentän laskemiseen

§ 111. AMPER ACT. Rinnakkaisen virran vuorovaikutus

§ 112. Magneettinen vakio. Magneettikentän magneettinen induktio ja jännitysyksiköt

§ 113. Magneettikenttä liikkuva lataus

§ 114. Magneettikentän toiminta liikkuvalla maksulla

§ 115. Varattujen hiukkasten liikkuminen magneettikentässä

§ 116. Varatut hiukkaskiihdyttimet

§ 117. HALL EFFECT

§ 118. Vektori verenkierto magneettikentässä Vvakuum

§ 119. Solenoidin magneettiset kentät ja toroid

§ 120. Kirjaudu magneettiseen induktioon. Gauss Theorem kenttään

§ 121. Työskentele johtimen ja piirin liikkeen kanssa nykyisellä magneettikentällä

Luku 15 Sähkömagneettinen induktio §122. Sähkömagneettisen induktion ilmiö (Faradayn kokeilut)

§ 123. Faradayn laki ja sen päätelmä energiaa koskevasta lainsäädännöstä

§ 124. Kehyksen kiertäminen magneettikentässä

§ 125. Vortex-virtaukset (Toki Foucault)

§ 126. Contour induktanssi. Itsestään induktio

§ 127. Virrat ketjun avaamisen ja sulkemisen yhteydessä

§ 128. Keskinäinen induktio

§ 129. Muuntajat

§ 130. Magneettikentän energia

Luku 16 Aineen magneettiset ominaisuudet § 131. Elektronien ja atomien magneettiset hetket

§ 132. Dia- ja paramagnetismi

§ 133. Magnetointi. Magneettikenttä aineellisesti

§ 134. Edellytykset kahden magneetin osan rajalla

§ 135. Ferromagnets ja niiden ominaisuudet

§ 136. Ferromagnetismi Luonto

Luku 17 Sähkömagneettisen kentän Maxwell-teorian perusteet § 137. Vortex Sähkökenttä

§ 138. Vaihtovirta

§ 139. Maxwell yhtälöt sähkömagneettiseen kenttään

§ 104. Metallin elektronin tuotannon toiminta

Kokemuksen osoittaminen, vapaat elektronit normaaleissa lämpötiloissa eivät käytännössä jätä metallia. Siksi metallin pintakerroksessa pitäisi olla viivästynyt sähkökenttä, joka estää elektronien lähdön metallista ympäröivään tyhjiöön. Työ, joka on käytettävä elektronin poistamiseksi metallista tyhjiöön, kutsutaan toimintatyö. Osoitamme kaksi todennäköistä syytä tuotannon ulkonäköön:

1. Jos elektroni poistetaan metallista jostain syystä, silloin, kun elektroni vasemmalle, liiallinen positiivinen maksu esiintyy ja elektroni houkuttelee niiden aiheuttamaa positiivista maksua.

2. Erilliset elektronit, jotka lähtevät metallia, poistetaan siitä atomien järjestyksen etäisyydellä ja siten luo "elektroninen pilvi" metallipinta, jonka tiheys laskee nopeasti etäisyydellä. Tämä pilvi yhdessä positiivisten ristikon ionien ulkokerroksen kanssa kaksinkertainen sähkökerroskenttä on kuin tasaisen lauhduttimen ala. Tämän kerroksen paksuus on yhtä suuri kuin useat interaomiset etäisyydet (10-10-10 -9 M). Se ei luo sähkökenttää ulkoavaruudessa, vaan estää vapaiden elektronien vapautumisen metallista.

Siten elektroni, kun se lähtee metallista, on voitettava kaksinkertaisen kerroksen sähkökenttä viivästyttää sähkökentänsä. Potentiaalien ero   tässä kerroksessa kutsutaan pinnallinen hyppypotentiaalimääräytyy tuotannon toiminnalla ( MUTTA) metallielektroni:

missä e -elektronin maksu. Koska sähkökenttä puuttuu kaksoiskerroksen ulkopuolelle, keskisuuri potentiaali on nolla, ja metallin sisällä oleva potentiaali on positiivinen ja yhtä suuri kuin  . Vapaa elektronin mahdollinen energia metallin sisällä on yhtä suuri kuin - e. ja se on negatiivinen tyhjiö. Tämän perusteella voimme olettaa, että koko metallin tilavuus johtavuuden elektroneille edustaa potentiaalista kuoppaa tasaisella pohjalla, jonka syvyys on yhtä suuri kuin lähdön toiminta MUTTA.

Poistu työ ilmaistaan elektron-Volta(EV): 1 EV on yhtä suuri kuin kentän suorittama työ alkeellisen sähköisen varauksen kanssa (lataus, joka on yhtä suuri kuin elektronin lataus), kun potentiaalinen ero kulkee 1 V: ssä. Koska elektronimaksu on 1, 6 ° 10 -19 KL, sitten 1 EV \u003d 1,61010 -19 J.

EXIT: n työ riippuu metallien kemiallisesta luonteesta ja niiden pinnan puhtaudesta ja vaihtelee muutamassa elektronimuodossa (esimerkiksi kaliumissa A.\u003d 2,2 EV, Platinumissa A.\u003d 6,3 EV). Mukana tietty tapa pintapäällysteen, voit merkittävästi vähentää tuoton toimintaa. Esimerkiksi, jos haet volframin pintaan (MUTTA= 4,5 EV)alkali-maa-metallioksidin (SA, SR, BA) kerros, poistumisen toiminta pienenee 2 EV: iin.

§ 105. EM istuntoilmiöt ja niiden käyttö

Jos ilmoitat elektroneja metalleissa, poistumisen toiminnan voittamiseksi tarvittava energia, elektronien osa voi jättää metallia, jonka seurauksena elektronin lähettävän ilmiötä havaitaan tai sähköinen päästö. Tiedonantomenetelmästä riippuen energiaelektroni erottaa termoelektronisella, valoelektronilla, toissijaisilla elektronisilla ja automaattisella elektronilla.

1. Thermoelektroninen päästö- Tämä on elektronien päästö, jossa on lämmitetyt metallit. Vapaa elektronien pitoisuus metalleissa on riittävän korkea, joten myös keskimääräisissä lämpötiloissa johtuen elektronien jakautumisesta nopeuksilla (energioilla), joillakin elektroneilla on energiaa, joka voi ratkaista mahdollisen esteen metallirajan. Lisääntyvä lämpötila, elektronien lukumäärä, joiden lämpöliikkeen kineettinen energia on enemmän kuin tuotannon toiminta, lämpöelektronisen päästön ilmiö tulee havaittavissa.

Thermoelektronisen päästöjen kuvioiden tutkiminen voidaan suorittaa yksinkertaisimman kaksielektrodilampun avulla - tyhjiödiodi.edustaa polkumyyntisylinteriä, joka sisältää kaksi elektrodia: katodi K.ja anodi MUTTA.Yksinkertaisimmassa tapauksessa katodi palvelee säiettä tulenkestävästä metallista (esimerkiksi volframi), hehkulaite sähköiskun avulla. Anodin useimmiten on katodin ympäröivän metallisen sylinterin muoto. Jos diodi on kytketty päälle ketjussa, kuten kuviossa 1 on esitetty. 152, sitten kun se vaikuttaa katodiin ja syötetään positiivisen jännitteen (suhteessa katodiin) anodiin diodin anodiketjussa, on virta. Jos muutat akun napaisuutta B. A, nykyiset pysähdykset riippumatta siitä, kuinka paljon katodi on aidattu. Näin ollen katodi syö negatiivisia hiukkasia - elektronit.

Jos pidät valssatun katodin lämpötilaa vakiona ja irrota anodivirkon riippuvuus I. ja anodisesta jännitteestä U. mutta, - Volt-Ampere-ominaisuus(Kuva 153), on osoittautunut, että se ei ole lineaarinen, eli tyhjödiodille ohmislakia ei suoriteta. Thermoelektronisen virran riippuvuus I.anodisesta jännitteestä pienten positiivisten arvojen alalla U.kuvailee Kolmen sekunnin laki(Asentanut Venäjän fyysikko S. A. Boguslavsky (1883-1923) ja amerikkalainen fyysikko I. Lengmur (1881-1957)):

missä -kerrointa riippuen elektrodien muodosta ja koosta sekä niiden keskinäisestä sijainnista.

Anodejännitteen nousu nykyinen nousee maksimiarvoon. I. meistä kutsutaan top kyllästys. Tämä tarkoittaa sitä, että lähes kaikki katodit lähtevät elektronit saavuttavat anodin, joten kenttävoimakkuuden lisääminen ei voi johtaa lämpöelektroniikkavirran kasvuun. Näin ollen kyllästysvirran tiheys luonnehtii katodimateriaalin päästökykyä.

Saturaatiovirran tiheys määritetään richardsonin kaava - kuollut,joka perustuu teoreettisesti kvanttitilastoihin:

missä MUTTA -elektronilähtö katodista, T. - termodynaaminen lämpötila, KANSSA- Jatkuva, teoreettisesti yhtä suuri lypsäminen kaikista metalleista (tätä ei ole vahvistettu kokeessa, joka näyttää olevan selittää pintavaikutukset). Lähtötoiminnan vähentäminen johtaa kyllästysvirran tiheyden voimakkaaseen kasvuun. Siksi käytetään oksidikatodia (esimerkiksi nikkeli, joka on päällystetty maa-alkalimetallioksidilla), jonka toiminta on 1-1,5 EV.

Kuviossa 1 153 esiteltiin Volt-Ampere-ominaisuudet katodin kahdelle lämpötiloille: T. 1 I. T. 2, ja T. 2 \u003e T. 1 . KANSSAkatodin säteilevän elektronien lämpötilan lisääminen katodista intensiivisesti, kun taas kyllästysvirta kasvaa. Varten U. A \u003d 0 On anodivirta, ts. Jotkin katodin aiheuttamat elektronit ovat energiaa riittäviä ulostulon toiminnan voittamiseksi ja saavuttaa anodi ilman sähkökenttäohjelmaa.

Thermoelektronisen päästön vaikutusta käytetään laitteissa, joissa elektronin virtausta tarvitaan tyhjössä, esimerkiksi elektronisissa valaisimissa, röntgensäteissä, elektronisilla mikroskoopilla jne. Elektronisia valaisimia käytetään laajalti sähkö- ja radiotekniikan, automaation ja telemechanicsissa Muuttuvien virtausten korjaamiseksi sähköisten signaalien ja vaihtelevien virtausten vahvistaminen, sähkömagneettiset värähtelyt t: ssä. d. Valaisimien tarkoituksesta riippuen käytetään lisäohjauselektrodeja.

2. Valokuva sähköinen päästö- Tämä on elektronien päästö metallista valon vaikutuksesta sekä lyhyen aaltoisen sähkömagneettisen säteilyn (esimerkiksi röntgenkuva). Tämän ilmiön tärkeimmät mallit puretaan harkittaessa aurinkosähkövaikutusta.

3. Toissijainen sähköinen päästö- Tämä on elektronien lähettäminen metallien, puolijohteiden tai dielektristen pinnalla elektronipalkin pommituksella. Toissijainen elektronin virtaus koostuu elektronista, jotka heijastavat pinnan (elastiset ja heijastamattomat elektronit, jotka heijastuvat) ja "Todella" toissijaiset elektronit, jotka ovat peräisin metallista, puolijohdosta tai dielektristä ensisijaisilla elektroilla.

Toissijaisten elektronien määrän suhde n. 2 ensisijaiseen n. 1 , aiheutti päästöjä toissijainen sähköinen päästöaste:

Kerroin  riippuu pintamateriaalin luonteesta, pommituspartikkeleiden energiasta ja niiden pudotuksesta pinnalla. Puolijohteet ja dielektrit  enemmän kuin metallit. Tämä selitetään se, että metallilla, joissa johtokykyisten elektronien pitoisuus on suuria, toissijaisia \u200b\u200belektroneja, usein heitä, menettää energiansa ja eivät voi jättää metallia. Semiconductors ja dielektriikka, koska toissijaisten elektronien törmäyksen johtavuuden elektronien alhaisen pitoisuuden vuoksi ne esiintyvät paljon harvemmin ja toissijaisten elektronien lähdön todennäköisyys emitteristä kasvaa useita kertoja.

Esimerkiksi kuviossa 1. 154 tarjoaa kvalitatiivisen riippuvuuden toissijaisen päästökerroin  energiasta E.flash-elektronit CCL: lle. Kasvavat elektronit  kasvaa, koska ensisijaiset elektronit ovat syvemmälle kitevään ristikkoon ja siksi ne koputtavat toissijaisia \u200b\u200belektroneja. Kuitenkin jonkin verran ensisijaisten elektronien energiaa  alkaa laskea. Tämä johtuu siitä, että primaaristen elektronien tunkeutumisen syvyyden lisääminen toissijainen on yhä vaikeampaa murtautua pinnalle. Arvo  Max cLDS12: lle (puhtaille metalleille se ei ylitä 2).

Toissijaisen päästön ilmiötä käytetään photoelektroniset kertojat(FEU), jotka koskevat heikkoja sähkövirtoja. FEU on tyhjiöputki, jossa on valokahva ja anodi A, jonka välillä on useita elektrodit - emitterit(Kuva 155). Elektronit, jotka on poistettu valokuvasta valon vaikutuksesta, laske emitterillä E 1, siirrä nopeuttavan potentiaalisen eron K- ja E 1: n välillä. Emitteristä E 1 on kaatunut  elektronit. Siten sähköinen virta lähetetään emitterille E 2, ja kertolasku toistetaan kaikissa myöhemmillä emittereillä. Jos FEU sisältää n.emitterit, sitten anodilla A, keräilijä,se osoittautuu vahvistetuksi B.  n. kertaa valoelektroninen virta.

4. Automaattinen sähköinen päästö- Tämä on elektronien päästö metallien pinnalta vahvan ulkoisen sähkökentän vaikutuksesta. Näitä ilmiöitä voidaan havaita polkumäreitetyssä putkessa, joiden elektrodien konfigurointi (katodireuna on putken sisäpinta), joka mahdollistaa noin 10 3 jännitteitä vastaanottamaan sähkökenttiä, joiden vahvuus on noin 10 7 V / m. Jännitteen asteittainen kasvu on jo katodin pinnalla olevan kentän intensiivisessä, noin 10,5 -10 6 V / M tapahtuu heikko virta katodin aiheuttamien elektronien vuoksi. Tämän virran voimakkuus kasvaa putken jännitteen kasvulla. Virrat esiintyvät kylmässä katodissa, joten kuvattu ilmiö kutsutaan myös Kylmät päästöt.Tämän ilmiön mekanismista selitys on mahdollista vain kvanttiteorian perusteella.